Aplicação das Leis de Newton

FORÇAS I LEIS DE NEWTON\n\nExemplo 01: Blocos em solitário\nF_x = F_x cos θ\nF_y = F_y sin θ\n\nEm y: μ + F_y = m g' ⇒ P - F_y = m g' ⇒ P = m g' + F_y\n\nEm x: F_x = m a_x ⇒ a_x = \nF_x\nm\n\nExemplo 02: Blocos em conjuntos\nF_1 = força em que o bloco A empurra B\nF_2 = força em que o bloco B empurra A\n\nBloco A: Em y: N - P_A = m_A g' ⇒ P_A = m_A g'\n\nEm x: F_c = F_c - m_A g' ⇒ F_c = m_A a_x (1)\n\nBloco B: Em y: N_B = P_B - m_B g' ⇒ P_B = m_B g'\n\nEm x: F_c = m_B a_x (2)\n\nigualando (1) e (2): F_c = F_B = m_a a_x = F = m_A + m_B\n\nExemplo 03: Blocos traçando\nT = T_A = α ( para um lado e inversment)\n\nBloco A: Em y: N_A - P_A = m_A g' ⇒ P_A = m_A g'\n\nEm x: T_A - T_a = m_A a_x ⇒ T_A = m_A g' (1)\n\nBloco B: Em y: P_B - N_B = m_B g' ⇒ P_B = m_B g'\n\nEm x: F = T_A - T_B ⇒ T_A = T_B = m_B g'\n\nExemplo 04: Máquina de Atrela\nRandem dead (sin man) para um man e invertível\n\nSupondo m = m_3 → Bloco A: T_A - P_A = m_3 g (2)\n\nBloco B: P_B - T_B = m_2 g (2)\n\nremovendo (1) e (2): introdur que TA = TB\n\n=> P_B - P_A = (m_A + m_B)g ⇒ a_g = P_B - P_A\n\n=> (m_1 + m_2) a_x = g\n Qual o Força sobre o randana: TA + TB = T_A + T_B = T, já que T_A = T_B = T\n\nDa equação: T_A - P = m e A g', substituindo a = mg / (m+d) g\n\n=> T_A = m_A g (m_A/m_B + m_B/m_A + m_A)\n\n=> T_A = mg (m_B + m_A + m_B/m_A)\n\n=> T_A = m g / (m_A + m_B + m_A + m_B)\n\nRetorno, a força vertical sobre a randona 2T_A = 4m_A g\n\nNé? que, x = m = (m_B) e a força de gravidade g = 0 e a força vertical na randona:\n\nExemplo 05: Blocos em uma mola\n\nBloco A: F_e = P_A = m_A g'\n\n=> x_1 = m_A g (1)\n\nBloco B: F_e = P_B - P_e = m_B g'\n\n=> kx_2 = m_B g (2)\n\nComo a mesma mola\n\n=> m_A g = m_B e x_2 = m_B x_1\n\nExemplo 06: madeira apoiada na capa de um livro inclinado:\n\nP_y = P (sen θ) Em y: N - P_y = m g'\n\nP_x = P (cos θ) Em x: P_x - m a_x\n\n=> P_x - M - m_a x = P_x N - m_a x\n\n=> a_x = P_A m_A+P_y P_B m_A P_y =...\n Exemplo 07: Blocos traçando em uma mala:\n\nSustendo m_B = m_A:\n\nBloco A: Em y: m_A - P_A = m_A g'\n\n=> T_A = m_A a_x (1)\n\nBloco B: Em x: F_R = k(m_B/2) (que não faz)\n\nEm y: P_B - T_B = m_B g (2)\n\nSubindo que T_A = T_B, que que as acelerações dos blocos em 1 m/s. (x) são n = 1\n\nBlocos B: j(X_A)_p = (m_A + m_B)\na_x = m_B g 1 / (m_A + m_B)\n\n=> a_x = \n(m_B - μ.m_A)\n\nExemplo 08: curva seguindo curva\n\nEm y: N - P = m g'\n\nF_R = P_1 - P = m a_c\n\nF_R = P_x - P (sen θ)\n\nN - P = m g\n\nF_R = m (v_s)²\ndisparando para a (sin) inverso!\n\nAqui está um mínimo que a curva pode ser para conseguir e seguir e os durardes devem ser mais menores à sea e á direita, mais produzir/se velocidade máxima e virar menos.\n\nExemplo 09: mantendo seguindo dentro:\n\nF_R = P + N = m g² R\n\nUltráfico mínimo para completar o lagring, quando N = 0, ou seja, a moça pára ao contrário seguindo N = 0 em (1) tem 0.\n\nP = m D²/n R\n\n=> m g = m g ² m² v é √kg\n\nAlguns que queremos a nós não devem ser a velocidade, e sim a curvatura. Exemplo 10: Pensa num brinquedo girante:\n\nPara a força não ser: f1 = 0 => f2 = P => \\mu N = mg (1)\nA normal como a resultante centrípeta, que f2 faz a força gerar.\nF_{t_c} = N => N = \\frac{mv^2}{R} (2)\n\nSubstituindo (1) em (2), temos que:\n\n\\mu \\frac{v^2}{R} = mg => v^2 = \\frac{gR\\mu}{M}\nmas que se atingir valor máximo v_min = 0. Em termos de velocidade angular, lembrando que v = \\omega R,\n\n=> \\omega_{min} = \\sqrt{\\frac{g}{R \\mu}} => \\omega_{min} \\sim \\sqrt{\\frac{g}{MR}}\n\nExemplo 11: Como parecendo uma lambida á dinâmica:\nlambida \\Rightarrow P \n\nN - P = F_{t_c} = \\frac{mv^2}{R} \n=> \\mu = \\frac{mv^2}{R} + mg = m\\left( \\frac{v^2}{R} + g \\right)\n\nRepulsão \\Rightarrow P \\leq \\mu\n\nP - N = F_{t_c} = m\\frac{v^2}{R}\n=> \\mu = \\rho \\cdot \\frac{m}{R} - mg - m\\frac{v^2}{R} = m\\left(\\theta - \\frac{d^2}{R}\\right)