Fisica - Tipos de Força

-> Tipos de Força\n\n-> Peso\n\nF\\u1ebd = m . a\n\nP = m . g\n\n-> Rea\\u00e7\\u00e3o normal de apoio\n\nEx.\n\n-> For\\u00e7a de tra\\u00e7\\u00e3o\n\npois,\n\nm = 0\n\nF\\u1ebd = m . a\n\nF = -T\\u2081 - T\\u2082 = 0 a = 0\n\nT\\u2081 = T\\u2082 -> For\\u00e7a el\\u00e1stica\n\na for\\u00e7a el\\u00e1stica \\u00e9 proporcional \\u00e0 deformação\n\nF\\u1ebd = k . x\n\nF\\u1ebd \\u221d x\n\nN = [N] . m\n\n[x] = N/m\n\n-> For\\u00e7a de atrito\n\nF\\u1ebd = F\\u1ebd\\u208e + F\\u1ebd\\u208f\n\nF\\u1ebd\\u208e = F\\u1ebd\\u208f\n\nF\\u1ebd = [F\\u2081; F\\u2082; F\\u2083] \n \n0 F\\u2081 F\\u2082 F\\u2083\n \n(M\\u00e1ximo nos movimentos)\n\nAsser\\u00e7\\u00f5es adicionais: \nI. Como est\\u00e3o em repouso, a for\\u00e7a 1 = 2 igual no atrito est\\u00e1tico 1.\nII. na for\\u00e7a 3 \\u00e9 igual no atrito est\\u00e1tico m\\u00e1ximo, pois ainda se mantem em repouso.\nIII. A for\\u00e7a 4 \\u00e9 menor que a for\\u00e7a 3 e que o atrito din\\u00e2mico para se manter em movimento. -> Plano Inclinado\n\nObserva\\u00e7\\u00f5es:\n\n- em caso n\\u00e3o intraplanos, asproximadamente a mesma taxa.\n\n- Se dois eixos tornam um \\u00e2ngulo, as propor\\u00e7\\u00f5es tornam o mesmo\n\n-> Sem atrito\n\nF\\u1ebd = m . a\n\nP\\u1ebd = m . g\n\nm.g.sen(\\u03b1) - N.g.sen(\\u03b1)\n\na = g . sen(\\u03b1)\n\n-> Com atrito\n\nEquil\\u00edbrio est\\u00e1tico (Imobiliza no movimento)\n\nF\\u1ebd = 0; N = P\\u1ebd\n\nP\\u1ebd = m . N\n\nm.g.sen(\\u03b1) - m.g.cos(\\u03b1)\n\na = g.sen(\\u03b1 - mc.cos(\\u03b1)\n\nM.R.U.\n\nEquil\\u00edbrio Din\\u00e2mico\n\nF\\u1ebd= -0\n\nM\\u1ebd * sen(\\u03b1) + tg(\\u03b1)\n\nm = m . a Situações no elevador\n1) Sobre Acelerado ou Desce Acelerado\n\nNORMAL PRESSO\n{ N } > { P } ======> Papp > P\n Fz = m.a\nPapp - P = m.a\nPapp = m.g + m.a\nPapp = m.(g + a)\n\n2) Sobre Parado ou Desce Acelerado\n\nNORMAL PRESSO\n{ N } < { P } ======> Papp < P\n Fz = -m.a\nP - Papp = -m.a\nPapp - P = -m.a\nPapp = m.g - m.a\nPapp = m.(g - a) Dinâmica Do Movimento Circular\n\nGiro tangencial:\nFt = - Força Resultante tangencial\nGiro radial:\nFr = Força Resultante centrípeta\n\nM.C.U.: αn,t = 0 -> F~n,t = 0\n -> Loop\nF~n = F~n,cp\n\nTrabalho de uma Força Constante\nObs.: Só vai existir trabalho realizado quando a força provocar um deslocamento\n\n[G] = N.m\n[G] = J (joule)\nG = F~x . d . cos α\nG = F~d . cos α Casos:\n1) α = 0°: (cos 0° = 1)\nG = zF~ . d\n trabalho motor\n\n2) α = 180°: (cos 180° = -1)\nG = - Fati . d\n trabalho resistente\n\n3) α = 90°: (cos 90° = 0)\nG = 0\n\nObservação:\n o resultado da força resultante (antigamente sempre vai ser zero)\n\n4) Força Peso\nGp = ρ~ . g . h\nGp = k . m . g . h\n\n5) Força Resultante\nG~rz = G~r1 + G~r2 . d\nG~rz = 0\nou\nG~rz = G~rz - F~n . d – Força varíavel\n\n– Força elástica\n\n[F_{el} = k \cdot x]\n\nF_{el} = 0 \implies x = 0\n\nA = \frac{F_{el}}{2} \cdot \Delta x \n\nG_{el} = \frac{1}{2} k x^2\n\n– Potência média\n\nPot_{m} = \frac{G}{\Delta t}\n\n1 \, \text{CN} = 735 \, \text{W}\n1 \, \text{HP} = 746 \, \text{W}\n\nS = 1 \to 10 \, \text{cm}\n\nPot_{m} = \frac{F \cdot d}{\Delta t} \cdot \cos \alpha\n\nPot_{m} = \frac{F_{0} \cdot v}{\Delta t}\n\n→ Potência Instantânea \, (\alpha = 0°)\n\nPot = F \cdot v\n\n– Rendimento\n\nPotência total = 1000 \, \text{W}\nPotência útil = 20 \, \text{W}\nPotência térmica \to Potência útil\n\nPotência dissipação = 90 W\nPot_{t} = Pot_{u} + Pot_{d}\n\nη = \frac{Pot_{u}}{Pot_{t}} \cdot \frac{100}{\%} \, \text{(percentagem)}