Ondas 1 - Resumo

Ondas --- Termodinâmica: dilatação e propagação --- direção de propagação\n- Linguística: movimento = possível\n\n\ny(x,t) = A sin(kx - ωt)\n \n\"tempo\"\n\nFunção Senoidal: y(x,t) = A sin(kx - ωt)\n \n\"altura\"\n\nValor oscilante depende do tempo e da posição\n- (amplitude)\n- (frequência)\n \n\"Frequentemente, o tempo perde um valor fixo.\"\n\nAmplificada: Oscilação e método de determinação\n\nEspaçamento de onda (λ)\nλ: 0;\ny(x,0) = A sin(kx)\n= + \n\nEspectro das ondas observadas do\n\nx1 = A sin(kx + ϕ)\n \nx2 = Raiz(Yy1)\ny(n) = y1 − sin(kx + ϕ)\n \na\n \nf(x) = 2A\nTempo: (T = 2π)\n\nPeríodo: físico es que não tem para esta\n \n(y = y(t-rt))\n\n- G \n[\n- ]úmero\n\nx(x,t) = A - sin(kx + ωt)\n \n2π\n \n\nA amplitude \"de uma onda.\"\n- \n\n- Completando a frequência de\n\n\nAnálise dimensional:\nMassa corporal: cosmético\n\nMassa específica linear da corda\n\\mu = m/L\n \\ [g/cm ^ 3 ]\n\nUma onda t é propagada em uma\ncorda \n\nv = \\frac{C}{\mu} \n- [constante = elasticidade] Velocidade de uma onda progressiva\n \nE:\n- Comparar seu deslocamento Y e\ne\nexiste: kx + ωt = constante\n\nx0 = 0;\n\n- k = \n\npx1 = A\n \n- Para determinar a velocidade da onda\ny = 0;\n\nx = μ^2\n\n\( dx = λ \)\n\nv = \frac{2*π}{T}\n \nhac = λ*T \n\nV = λ*T = V = v\n\nv = \frac{2*π}{T2} \n\nSe uma onda de propaga no sentido\nreverso, e: kx = constante\n.\n \nCada k = ω sin(kx + ωt)\n \nOnda de forma arbitrária.\n \ny(x,t) = K x(t)\n \n \nRepresentar\nqualquer\n\nTodos os\n \nonegor\na\n \nonos progressivas.\n \ndeve ver certas\n\nformulas\n\ny(k,t)\x1a) =\n \n \nO que representou leva\n \na produção\n\nVelocidade de onda em uma corda\n\nElastidade,\nc \nc \ncomportamento da frequência\n\nAnálise dimensional:\n- massa. densidade\n \n \n- estatística dimensional:\n\n- massa específica <=>\n\nm/\n = \n\n----\nvel('* )\\n\nUma onda se e\npropaga em uma\ncorda\nouteoutrassortr. \n\nv = \\frac{C}{\\mu} =\nd \n Demonstração usando a 2ª lei da Newton\n\nF = 2(T sen θ) ≈ T(2θ)\n= T Δl / R (força)\nΔm = μΔl (massa)\nα = \nV^2/R (aceleração)\nF = m.a\n\nTΔl/R = (μΔl)V^2/R\n\nv = √(T/μ) (velocidade) Cuales son las restricciones de resonancia como extremidades\n\nO que sucede si en todas las frecuencias nos encontramos con estas condiciones?\n\nPosición - nula - tensión\n\nLas condiciones son: estas no deben producir resonancia\n\nOtras condiciones - Sabemos que la toda\n\nvida debe estar sido de alguna forma\n\n\\[ F(t) = F_0\\cos(\\omega t) \\]\n\n\\[ R[n] = \\sum_0^{N-1}{F_0}\\cos[n\\omega]\\]\nel sistema es teórico...\n\nExplicación rápida de como queda\n\nla amplitud máxima como a priori:\n\n\\[ K = k_1 - \\tau R[n]\\]\n\nAnalizando - calculamos la frecuencia - -\n\n\\[\\end{align}\\]\n\n\\[ K = bN + N^2\\]\n\nMagnitud\n\n\nAmplitude - muy complicado...\n\nLa mejor forma de medir una frecuencia\n\n\\[ K_{de}^{n} = |\\text{map}|\\]\n\n\\[ K_{max} = L_f + T_f + \\tau_0\\]\n\n\\[ K_f = g(N) =\\alpha_i + n(N + B) + \\nabla (n + 1)\\]\n\nEFFECTO DE UNA INTERFACE\n\n\n\\[ R = \\frac{i}{2} + R + \\gamma(A)\\]\n\n\\[ \\approx {G} - Z_{0}\\]\n\nsustituyendo con sus condiciones\n\n\\[ k_i = \\frac{1}{G}{v + z}\\]\n\nOtras energías y resonancia\n\nresonancia en\n\nuna masa... la que corresponde\n\na una compuesta de todo modo\n\npor calcular: \\[ Y = \\frac{2}{G}...\\] \n\n\ncomo que