Resumo Teorias Clássicas da Radiação de Corpo Negro Lei de Wien e Lei de Rayleigh-jeans

TEORIAS CLÁSSICAS DA RADIÇÃO DE CORPO NEGRO\n* Lei de Wien\nWien, por meio de princípios termodinâmicos, define a densidade de energia associada a um corpo negro como:\n u(\\lambda, t) d\\lambda = C1 exp(\\frac{-C2}{\\lambda t}) d\\lambda (1)\n* Lei de Rayleigh-Jeans\nA lei de Rayleigh-Jeans propõe que a radiação em um cilindro de altura h eletromagnética, em um cilindro de\npanos múltiplos, apresenta reflexões, como a superposição das incidências a densidade de modos (ondas estacionárias) na cavidade\nnesta cavidade son:\n N(\\lambda) d\\lambda = \\frac{\\omega^2 d\\omega}{2\\pi^2 c^3} (2)\nIsto para um intervalo de frequência com a onda. Podemos reescrever (2) em termos do comprimento de onda. Para\n \n\\omega = \\frac{2\\pi c}{\\lambda} (3)\n\\lambda = \\frac{2\\pi c}{\\omega} (4)\n\t\\frac{d\\omega}{d\\lambda} = -\\frac{2\\pi c}{\\lambda^2}\n\tdu\\lambda = \\frac{2\\pi c}{x^2} dx (4)\n Substituindo (3) e (4) em (2), temos:\n N(\\lambda) d\\lambda = (\\frac{\\omega^2 d\\omega}{2\\pi^2 c^3} \\frac{2\\pi^2 c^2}{\\lambda^2})\n = (\\frac{4\\pi^3}{\\lambda^4} d\\lambda) \n = \\frac{8\\pi}{\\lambda^4} d\\lambda (5)\n(Modo estacionário em)\n\\lambda ~\\\\ x\nA teoria de Rayleigh-Jeans propõe ajuda que o fluido da comparação da energia válida pode contribuir. Flexiona\n Esse teorema estabelece que cada caso é de liberdade de um sistema contínuo com uma função de \\frac{1}{x^2}. Assim, como uma das eletrodinâmicas possui dois graus de liberdade (campo eletromagnético) a onda eletromagnética continua com\numa energia de K1. Como temos para a densidade de energia\nNa teoria de Rayleigh-Jeans,\n u(\\omega) d\\omega = \\frac{\\omega^2 k_t}{2\\pi^2 c^3} d\\omega (6)\nReescrevemos a eq (6) em termos do comprimento de onda do níveis de O2.\n Agora, acrescentamos o módulo de das, e substituindo (7) e (8):\n u(\\lambda) d\\lambda = \\frac{1}{\\pi c^3} \\frac{2\\pi c}{\\lambda} \\frac{2\\pi c}{\\lambda^2} d\\lambda\n = \\frac{1}{\\frac{47\\pi^2}{\\lambda^4}} d\\lambda\n = k_b \\frac{8\\pi k_t}{\\lambda^4}(d\\lambda) \n = \\frac{6\\pi k_t}{\\lambda^4} (9)\n\nDensidade de energia em termos de\\lambda para a teoria de Rayleigh-Jeans,\nA teoria de Rayleigh-Jeans tinha para altas frequências.\nJá a lei de Wien fala em baixas frequências. Assim temos:\n\n \\