Slide Quantização -2021 2

Física Moderna 1 Quantização Gustavo Camelo Neto Física Licenciatura Campus do Agreste Universidade Federal de Pernambuco Caruaru PE 09 de novembro de 2021 Gustavo UFPE Física Moderna 1 09 de novembro de 2021 1 29 Sumário 1 Introdução 2 Quantização da matéria 3 Radiação do Corpo Negro 4 Efeito Fotoelétrico 5 Efeito Compton 6 Conclusão Gustavo UFPE Física Moderna 1 09 de novembro de 2021 2 29 Introdução Introdução Gustavo UFPE Física Moderna 1 09 de novembro de 2021 3 29 Introdução Experimentos Fundamentais Introdução Experimentos Fundamentais A descoberta dos elétrons O fenômeno da emissão e absorção de radiação térmica O Efeito Fotoelétrico O Efeito Compton O fenômeno do espectro de emissão e absorção de radiação eletromagnética Os experimentos envolvendo o átomo e a estrutura da matéria Gustavo UFPE Física Moderna 1 09 de novembro de 2021 4 29 Introdução Experimentos Fundamentais Introdução Experimentos Fundamentais A descoberta dos elétrons O fenômeno da emissão e absorção de radiação térmica O Efeito Fotoelétrico O Efeito Compton O fenômeno do espectro de emissão e absorção de radiação eletromagnética Os experimentos envolvendo o átomo e a estrutura da matéria Gustavo UFPE Física Moderna 1 09 de novembro de 2021 4 29 Introdução Experimentos Fundamentais Introdução Experimentos Fundamentais A descoberta dos elétrons O fenômeno da emissão e absorção de radiação térmica O Efeito Fotoelétrico O Efeito Compton O fenômeno do espectro de emissão e absorção de radiação eletromagnética Os experimentos envolvendo o átomo e a estrutura da matéria Gustavo UFPE Física Moderna 1 09 de novembro de 2021 4 29 Introdução Experimentos Fundamentais Introdução Experimentos Fundamentais A descoberta dos elétrons O fenômeno da emissão e absorção de radiação térmica O Efeito Fotoelétrico O Efeito Compton O fenômeno do espectro de emissão e absorção de radiação eletromagnética Os experimentos envolvendo o átomo e a estrutura da matéria Gustavo UFPE Física Moderna 1 09 de novembro de 2021 4 29 Introdução Experimentos Fundamentais Introdução Experimentos Fundamentais A descoberta dos elétrons O fenômeno da emissão e absorção de radiação térmica O Efeito Fotoelétrico O Efeito Compton O fenômeno do espectro de emissão e absorção de radiação eletromagnética Os experimentos envolvendo o átomo e a estrutura da matéria Gustavo UFPE Física Moderna 1 09 de novembro de 2021 4 29 Introdução Experimentos Fundamentais Introdução Experimentos Fundamentais A descoberta dos elétrons O fenômeno da emissão e absorção de radiação térmica O Efeito Fotoelétrico O Efeito Compton O fenômeno do espectro de emissão e absorção de radiação eletromagnética Os experimentos envolvendo o átomo e a estrutura da matéria Gustavo UFPE Física Moderna 1 09 de novembro de 2021 4 29 Quantização da matéria Pequeno Histórico Quantização da matéria Pequeno Histórico Hipótese de Avogadro 1811 Lei da Eletrólise de Faraday Início do século XIX 1831 Efeito Zeeman 1896 Experimento de Thomson 1897 Experimento de Millikan 1909 Gustavo UFPE Física Moderna 1 09 de novembro de 2021 5 29 Quantização da matéria Pequeno Histórico Quantização da matéria Pequeno Histórico Hipótese de Avogadro 1811 Lei da Eletrólise de Faraday Início do século XIX 1831 Efeito Zeeman 1896 Experimento de Thomson 1897 Experimento de Millikan 1909 Gustavo UFPE Física Moderna 1 09 de novembro de 2021 5 29 Quantização da matéria Pequeno Histórico Quantização da matéria Pequeno Histórico Hipótese de Avogadro 1811 Lei da Eletrólise de Faraday Início do século XIX 1831 Efeito Zeeman 1896 Experimento de Thomson 1897 Experimento de Millikan 1909 Gustavo UFPE Física Moderna 1 09 de novembro de 2021 5 29 Quantização da matéria Pequeno Histórico Quantização da matéria Pequeno Histórico Hipótese de Avogadro 1811 Lei da Eletrólise de Faraday Início do século XIX 1831 Efeito Zeeman 1896 Experimento de Thomson 1897 Experimento de Millikan 1909 Gustavo UFPE Física Moderna 1 09 de novembro de 2021 5 29 Quantização da matéria Pequeno Histórico Quantização da matéria Pequeno Histórico Hipótese de Avogadro 1811 Lei da Eletrólise de Faraday Início do século XIX 1831 Efeito Zeeman 1896 Experimento de Thomson 1897 Experimento de Millikan 1909 Gustavo UFPE Física Moderna 1 09 de novembro de 2021 5 29 Quantização da matéria Experimento de Thomson Quantização da matéria Experimento de Thomson Tubo de raio Catódicos Gustavo UFPE Física Moderna 1 09 de novembro de 2021 6 29 Quantização da matéria Experimento de Thomson Quantização da matéria Experimento de Thomson Analisa os raios na presença de campos elétrico e magnético Considera os raios como um feixe de partículas Percebe sua deflexão nos campos Conclui que se trata de partículas negativas Gustavo UFPE Física Moderna 1 09 de novembro de 2021 7 29 Quantização da matéria Experimento de Thomson Quantização da matéria Experimento de Thomson Analisa os raios na presença de campos elétrico e magnético Considera os raios como um feixe de partículas Percebe sua deflexão nos campos Conclui que se trata de partículas negativas Gustavo UFPE Física Moderna 1 09 de novembro de 2021 7 29 Quantização da matéria Experimento de Thomson Quantização da matéria Experimento de Thomson Analisa os raios na presença de campos elétrico e magnético Considera os raios como um feixe de partículas Percebe sua deflexão nos campos Conclui que se trata de partículas negativas Gustavo UFPE Física Moderna 1 09 de novembro de 2021 7 29 Quantização da matéria Experimento de Thomson Quantização da matéria Experimento de Thomson Analisa os raios na presença de campos elétrico e magnético Considera os raios como um feixe de partículas Percebe sua deflexão nos campos Conclui que se trata de partículas negativas Gustavo UFPE Física Moderna 1 09 de novembro de 2021 7 29 Quantização da matéria Experimento de Thomson Quantização da matéria Experimento de Thomson q v B FB qv B Gustavo UFPE Física Moderna 1 09 de novembro de 2021 8 29 Quantização da matéria Experimento de Thomson Quantização da matéria Experimento de Thomson q v B FB qv B Gustavo UFPE Física Moderna 1 09 de novembro de 2021 8 29 Quantização da matéria Experimento de Thomson Quantização da matéria Experimento de Thomson q v B FB qv B Gustavo UFPE Física Moderna 1 09 de novembro de 2021 8 29 Quantização da matéria Experimento de Thomson Quantização da matéria Experimento de Thomson q v B FB qv B Gustavo UFPE Física Moderna 1 09 de novembro de 2021 8 29 Quantização da matéria Experimento de Thomson Quantização da matéria Experimento de Thomson B q v FB R FB qvB Fcp mv2 R qvB mv2 R q m v RB O raio R é fácil de medir contudo B e v são de difícil medição Gustavo UFPE Física Moderna 1 09 de novembro de 2021 9 29 Quantização da matéria Experimento de Thomson Quantização da matéria Experimento de Thomson B q v FB R FB qvB Fcp mv2 R qvB mv2 R q m v RB O raio R é fácil de medir contudo B e v são de difícil medição Gustavo UFPE Física Moderna 1 09 de novembro de 2021 9 29 Quantização da matéria Experimento de Thomson Quantização da matéria Experimento de Thomson B q v FB R FB qvB Fcp mv2 R qvB mv2 R q m v RB O raio R é fácil de medir contudo B e v são de difícil medição Gustavo UFPE Física Moderna 1 09 de novembro de 2021 9 29 Quantização da matéria Experimento de Thomson Quantização da matéria Experimento de Thomson B q v FB R FB qvB Fcp mv2 R qvB mv2 R q m v RB O raio R é fácil de medir contudo B e v são de difícil medição Gustavo UFPE Física Moderna 1 09 de novembro de 2021 9 29 Quantização da matéria Experimento de Thomson Quantização da matéria Experimento de Thomson B q v FB R FB qvB Fcp mv2 R qvB mv2 R q m v RB O raio R é fácil de medir contudo B e v são de difícil medição Gustavo UFPE Física Moderna 1 09 de novembro de 2021 9 29 Quantização da matéria Experimento de Thomson Quantização da matéria Experimento de Thomson B q v FB R FB qvB Fcp mv2 R qvB mv2 R q m v RB O raio R é fácil de medir contudo B e v são de difícil medição Gustavo UFPE Física Moderna 1 09 de novembro de 2021 9 29 Quantização da matéria Experimento de Thomson Quantização da matéria Experimento de Thomson B q v FB R FB qvB Fcp mv2 R qvB mv2 R q m v RB O raio R é fácil de medir contudo B e v são de difícil medição Gustavo UFPE Física Moderna 1 09 de novembro de 2021 9 29 Quantização da matéria Experimento de Thomson Quantização da matéria Experimento de Thomson B q v FB R FB qvB Fcp mv2 R qvB mv2 R q m v RB O raio R é fácil de medir contudo B e v são de difícil medição Gustavo UFPE Física Moderna 1 09 de novembro de 2021 9 29 Quantização da matéria Experimento de Thomson Quantização da matéria Experimento de Thomson B q v FB R FB qvB Fcp mv2 R qvB mv2 R q m v RB O raio R é fácil de medir contudo B e v são de difícil medição Gustavo UFPE Física Moderna 1 09 de novembro de 2021 9 29 Quantizacdo da matéria Experimento de Thomson B E oad ia aa ee Fisica Moderna 1 09 de novembro de 2021 1029 Quantizacdo da matéria Experimento de Thomson Fe B Vv q E Fg qvB oad B aa ee Fisica Moderna 1 09 de novembro de 2021 1029 Quantizacdo da matéria Experimento de Thomson Fe B Vv q Fe E Fg qvB Fe gE oad B aa ee Fisica Moderna 1 09 de novembro de 2021 1029 Quantizacdo da matéria Experimento de Thomson Fe B Vv q Fe E Fg qvB Fe gE Fr qvBqE oad B aa ee Fisica Moderna 1 09 de novembro de 2021 1029 Quantizacdo da matéria Experimento de Thomson Fe B 7 q qvB qE Fe E Fe qvB Fe gE Fr qvBqE oad B aa ee Fisica Moderna 1 09 de novembro de 2021 1029 Quantizacdo da matéria Experimento de Thomson Fe B Zz E q qvBqE v B Fe E Fg qvB Fe gE Fr qvBqE oad B aa ee Fisica Moderna 1 09 de novembro de 2021 1029 Quantizacdo da matéria Experimento de Thomson Fe B E q Vv qvVBqE v B LE F a m RB E Fe qvB Fe gE Fr qvBqE oad B aa ee Fisica Moderna 1 09 de novembro de 2021 1029 Quantizacdo da matéria Experimento de Thomson Fe v BqE E q qv q V B q LE F Tt eS m RB E V E cv d Fg qvB Fe gE Fr qvBqE oad x aa ee Fisica Moderna 1 09 de novembro de 2021 1029 Quantizacdo da matéria Experimento de Thomson Fe v BqE E q qv q V B q LE F Tt eS m RB E V E Fa d Fg qvB B poni Fe gE Fr qvBqE oad x aa ee Fisica Moderna 1 09 de novembro de 2021 1029 Quantizacdo da matéria Experimento de Thomson Fe v BqE E q qv q Vv B q LE F Tt eS m RB E V E d Fg qvB B Loni he n ge Fa 2 Fr qvBqE m pon J Rd Xi oad x aa ee Fisica Moderna 1 09 de novembro de 2021 10 29 Quantização da matéria Experimento de Millikan Quantização da matéria Experimento de Millikan P mg FE qE qE mg q Ne e 1601 1019C Gustavo UFPE Física Moderna 1 09 de novembro de 2021 11 29 Quantização da matéria Experimento de Millikan Quantização da matéria Experimento de Millikan P mg FE qE qE mg q Ne e 1601 1019C Gustavo UFPE Física Moderna 1 09 de novembro de 2021 11 29 Quantização da matéria Experimento de Millikan Quantização da matéria Experimento de Millikan P mg FE qE qE mg q Ne e 1601 1019C Gustavo UFPE Física Moderna 1 09 de novembro de 2021 11 29 Quantização da matéria Experimento de Millikan Quantização da matéria Experimento de Millikan P mg FE qE qE mg q Ne e 1601 1019C Gustavo UFPE Física Moderna 1 09 de novembro de 2021 11 29 Quantização da matéria Experimento de Millikan Quantização da matéria Experimento de Millikan P mg FE qE qE mg q Ne e 1601 1019C Gustavo UFPE Física Moderna 1 09 de novembro de 2021 11 29 Quantização da matéria Experimento de Millikan Quantização da matéria Experimento de Millikan P mg FE qE qE mg q Ne e 1601 1019C Gustavo UFPE Física Moderna 1 09 de novembro de 2021 11 29 Radiação do Corpo Negro Introdução Radiação do Corpo Negro Introdução Corpos quentes irradiam luz A cor depende da temperatura A intensidade aumenta com a temperatura Cada substância tem um espectro próprio Um corpo negro absorve todas as cores Gustavo UFPE Física Moderna 1 09 de novembro de 2021 12 29 Radiação do Corpo Negro Introdução Radiação do Corpo Negro Introdução Corpos quentes irradiam luz A cor depende da temperatura A intensidade aumenta com a temperatura Cada substância tem um espectro próprio Um corpo negro absorve todas as cores Gustavo UFPE Física Moderna 1 09 de novembro de 2021 12 29 Radiação do Corpo Negro Introdução Radiação do Corpo Negro Introdução Corpos quentes irradiam luz A cor depende da temperatura A intensidade aumenta com a temperatura Cada substância tem um espectro próprio Um corpo negro absorve todas as cores Gustavo UFPE Física Moderna 1 09 de novembro de 2021 12 29 Radiação do Corpo Negro Introdução Radiação do Corpo Negro Introdução Corpos quentes irradiam luz A cor depende da temperatura A intensidade aumenta com a temperatura Cada substância tem um espectro próprio Um corpo negro absorve todas as cores Gustavo UFPE Física Moderna 1 09 de novembro de 2021 12 29 Radiação do Corpo Negro Introdução Radiação do Corpo Negro Introdução Corpos quentes irradiam luz A cor depende da temperatura A intensidade aumenta com a temperatura Cada substância tem um espectro próprio Um corpo negro absorve todas as cores Gustavo UFPE Física Moderna 1 09 de novembro de 2021 12 29 Radiação do Corpo Negro Espectro de Radiação Radiação do Corpo Negro Espectro de Radiação Nem toda radiação é visível Lei de Wien λmT 2898 103mK Lei de StefanBoltzmann R σT 4 Constante de StefanBoltzmann σ 56704 108 W m2K 2 São observações empíricas Gustavo UFPE Física Moderna 1 09 de novembro de 2021 13 29 Radiação do Corpo Negro Espectro de Radiação Radiação do Corpo Negro Espectro de Radiação Nem toda radiação é visível Lei de Wien λmT 2898 103mK Lei de StefanBoltzmann R σT 4 Constante de StefanBoltzmann σ 56704 108 W m2K 2 São observações empíricas Gustavo UFPE Física Moderna 1 09 de novembro de 2021 13 29 Radiação do Corpo Negro Espectro de Radiação Radiação do Corpo Negro Espectro de Radiação Nem toda radiação é visível Lei de Wien λmT 2898 103mK Lei de StefanBoltzmann R σT 4 Constante de StefanBoltzmann σ 56704 108 W m2K 2 São observações empíricas Gustavo UFPE Física Moderna 1 09 de novembro de 2021 13 29 Radiação do Corpo Negro Espectro de Radiação Radiação do Corpo Negro Espectro de Radiação Nem toda radiação é visível Lei de Wien λmT 2898 103mK Lei de StefanBoltzmann R σT 4 Constante de StefanBoltzmann σ 56704 108 W m2K 2 São observações empíricas Gustavo UFPE Física Moderna 1 09 de novembro de 2021 13 29 Radiação do Corpo Negro Espectro de Radiação Radiação do Corpo Negro Espectro de Radiação Nem toda radiação é visível Lei de Wien λmT 2898 103mK Lei de StefanBoltzmann R σT 4 Constante de StefanBoltzmann σ 56704 108 W m2K 2 São observações empíricas Gustavo UFPE Física Moderna 1 09 de novembro de 2021 13 29 Radiação do Corpo Negro Ondas Estacionárias Radiação do Corpo Negro Ondas Estacionárias Modelo de Rayleigh e Jeans Cada modo contribui com uTλ A taxa de energia irradiada por modo é RTλ c 4uTλ cUTλ 4V Pelo teorema da equipartição UTλ kBTNλ O problema é contar o número de modos Gustavo UFPE Física Moderna 1 09 de novembro de 2021 14 29 Radiação do Corpo Negro Ondas Estacionárias Radiação do Corpo Negro Ondas Estacionárias Modelo de Rayleigh e Jeans Cada modo contribui com uTλ A taxa de energia irradiada por modo é RTλ c 4uTλ cUTλ 4V Pelo teorema da equipartição UTλ kBTNλ O problema é contar o número de modos Gustavo UFPE Física Moderna 1 09 de novembro de 2021 14 29 Radiação do Corpo Negro Ondas Estacionárias Radiação do Corpo Negro Ondas Estacionárias Modelo de Rayleigh e Jeans Cada modo contribui com uTλ A taxa de energia irradiada por modo é RTλ c 4uTλ cUTλ 4V Pelo teorema da equipartição UTλ kBTNλ O problema é contar o número de modos Gustavo UFPE Física Moderna 1 09 de novembro de 2021 14 29 Radiação do Corpo Negro Ondas Estacionárias Radiação do Corpo Negro Ondas Estacionárias Modelo de Rayleigh e Jeans Cada modo contribui com uTλ A taxa de energia irradiada por modo é RTλ c 4uTλ cUTλ 4V Pelo teorema da equipartição UTλ kBTNλ O problema é contar o número de modos Gustavo UFPE Física Moderna 1 09 de novembro de 2021 14 29 Radiação do Corpo Negro Ondas Estacionárias Radiação do Corpo Negro Ondas Estacionárias Modelo de Rayleigh e Jeans Cada modo contribui com uTλ A taxa de energia irradiada por modo é RTλ c 4uTλ cUTλ 4V Pelo teorema da equipartição UTλ kBTNλ O problema é contar o número de modos Gustavo UFPE Física Moderna 1 09 de novembro de 2021 14 29 Radiação do Corpo Negro Ondas Estacionárias Radiação do Corpo Negro Ondas Estacionárias Modelo de Rayleigh e Jeans Cada modo contribui com uTλ A taxa de energia irradiada por modo é RTλ c 4uTλ cUTλ 4V Pelo teorema da equipartição UTλ kBTNλ O problema é contar o número de modos Gustavo UFPE Física Moderna 1 09 de novembro de 2021 14 29 Radiação do Corpo Negro Catastrofe do Ultravioleta Radiação do Corpo Negro Catastrofe do Ultravioleta Cálculo de Rayleigh e Jeans nλ Nλ V 8π λ4 uTλ kBTnλ 8πkBT λ4 RTλ c 4uTλ RTλ 2πckBT λ4 0 0 λ uTλ Espectro de Radiação de RayleighJeans Gustavo UFPE Física Moderna 1 09 de novembro de 2021 15 29 Radiação do Corpo Negro Catastrofe do Ultravioleta Radiação do Corpo Negro Catastrofe do Ultravioleta Cálculo de Rayleigh e Jeans nλ Nλ V 8π λ4 uTλ kBTnλ 8πkBT λ4 RTλ c 4uTλ RTλ 2πckBT λ4 0 0 λ uTλ Espectro de Radiação de RayleighJeans Gustavo UFPE Física Moderna 1 09 de novembro de 2021 15 29 Radiação do Corpo Negro Catastrofe do Ultravioleta Radiação do Corpo Negro Catastrofe do Ultravioleta Cálculo de Rayleigh e Jeans nλ Nλ V 8π λ4 uTλ kBTnλ 8πkBT λ4 RTλ c 4uTλ RTλ 2πckBT λ4 0 0 λ uTλ Espectro de Radiação de RayleighJeans Gustavo UFPE Física Moderna 1 09 de novembro de 2021 15 29 Radiação do Corpo Negro Catastrofe do Ultravioleta Radiação do Corpo Negro Catastrofe do Ultravioleta Cálculo de Rayleigh e Jeans nλ Nλ V 8π λ4 uTλ kBTnλ 8πkBT λ4 RTλ c 4uTλ RTλ 2πckBT λ4 0 0 λ uTλ Espectro de Radiação de RayleighJeans Gustavo UFPE Física Moderna 1 09 de novembro de 2021 15 29 Radiação do Corpo Negro Catastrofe do Ultravioleta Radiação do Corpo Negro Catastrofe do Ultravioleta Cálculo de Rayleigh e Jeans nλ Nλ V 8π λ4 uTλ kBTnλ 8πkBT λ4 RTλ c 4uTλ RTλ 2πckBT λ4 0 0 λ uTλ Espectro de Radiação de RayleighJeans Gustavo UFPE Física Moderna 1 09 de novembro de 2021 15 29 Radiação do Corpo Negro Catastrofe do Ultravioleta Radiação do Corpo Negro Catastrofe do Ultravioleta Cálculo de Rayleigh e Jeans nλ Nλ V 8π λ4 uTλ kBTnλ 8πkBT λ4 RTλ c 4uTλ RTλ 2πckBT λ4 0 0 λ uTλ Espectro de Radiação de RayleighJeans Gustavo UFPE Física Moderna 1 09 de novembro de 2021 15 29 Radiacdo do Corpo Negro Hipdtese Quantica Planck 1901 reavalia o calculo de RayleighJeans gud B aa ee Fisica Moderna 1 09 de novembro de 2021 16 29 Radiacdo do Corpo Negro Hipdtese Quantica Planck 1901 reavalia o calculo de RayleighJeans e Volta para o teorema da equiparticado E PEde ged B aa ee Fisica Moderna 1 09 de novembro de 2021 16 29 Radiacdo do Corpo Negro Hipdtese Quantica Planck 1901 reavalia o calculo de RayleighJeans e Volta para o teorema da equiparticado E EPEdE keT ade x aa ee Fisica Moderna 1 09 de novembro de 2021 16 29 Radiacdo do Corpo Negro Hipdtese Quantica Planck 1901 reavalia o calculo de RayleighJeans e Volta para o teorema da equiparticado E EPEdE kpT Peso de Boltzmann e eT PE E 5 age B aa ee Fisica Moderna 1 09 de novembro de 2021 16 29 Radiacdo do Corpo Negro Hipdtese Quantica Planck 1901 reavalia o calculo de RayleighJeans e Volta para o teorema da equiparticado E EPEdE kpT Peso de Boltzmann e et PE E55 Funcdo de Particdo ye z fe keT dE aed B aa ee Fisica Moderna 1 09 de novembro de 2021 16 29 Radiacdo do Corpo Negro Hipdtese Quantica Hipotese de Planck E ne onden012 ade B aa ee Fisica Moderna 1 09 de novembro de 2021 1729 Radiacdo do Corpo Negro Hipdtese Quantica Hipotese de Planck E ne onden012 Quantum de energia h he hy d ade B aa ee Fisica Moderna 1 09 de novembro de 2021 1729 Radiacdo do Corpo Negro Hipdtese Quantica Hipotese de Planck E ne onden012 Quantum de energia h he Eny r Constante de Planck h 662610 Js ade x aa ee Fisica Moderna 1 09 de novembro de 2021 1729 Radiacdo do Corpo Negro Hipdtese Quantica e Hipotese de Planck E ne onden012 Quantum de energia h he yYz r e Constante de Planck h 6626 1074 s Dessa forma age x aa ee Fisica Moderna 1 09 de novembro de 2021 1729 Radiacdo do Corpo Negro Hipdtese Quantica e Hipotese de Planck E ne onden012 Quantum de energia ch he yY r e Constante de Planck h 6626 1074 s e Dessa forma CO E Ss EPEn n0 age Bw aa ee Fisica Moderna 1 09 de novembro de 2021 1729 Radiacdo do Corpo Negro Hipdtese Quantica e Hipotese de Planck E ne onden012 Quantum de energia ch he yY r e Constante de Planck h 6626 1074 s e Dessa forma oo ocueT E E EnPEn PEn3 n0 age Bw aa ee Fisica Moderna 1 09 de novembro de 2021 1729 Radiacdo do Corpo Negro Hipdtese Quantica e Hipotese de Planck E ne onden012 Quantum de energia eEh he yY r Constante de Planck h 6626 1074 s Dessa forma co Fn oo e kel E dX EnPEn PEn Z PEn ade x aa ee Fisica Moderna 1 09 de novembro de 2021 1729 Radiacdo do Corpo Negro Hipdtese Quantica e Hipotese de Planck E ne onden012 Quantum de energia eEh he yY r e Constante de Planck h 6626 1074 s e Dessa forma co En oo e kel E dX EnPEn PEn Z PEn age Curiosa a unidade de h w aa ee Fisica Moderna 1 09 de novembro de 2021 1729 Radiacdo do Corpo Negro Hipdtese Quantica 1 b Kel oad B aa ee Fisica Moderna 1 09 de novembro de 2021 1829 Radiacdo do Corpo Negro Hipdtese Quantica 1 b Kel CO z Sree n0 oad B aa ee Fisica Moderna 1 09 de novembro de 2021 1829 Radiacdo do Corpo Negro Hipdtese Quantica 1 b Kel CO z Sree n0 ee n S n0 oad B aa ee Fisica Moderna 1 09 de novembro de 2021 1829 Radiacdo do Corpo Negro Hipdtese Quantica 1 b Kel CO z Sree n0 ee n Sl n0 1 lee oad B aa ee Fisica Moderna 1 09 de novembro de 2021 1829 Radiacdo do Corpo Negro Hipdtese Quantica b LY ce 8 Kar 6 nee n0 CO z Sree n0 ee n Sl n0 1 lee oad B aa ee Fisica Moderna 1 09 de novembro de 2021 1829 Radiacdo do Corpo Negro Hipdtese Quantica 1 1 a O Retr E 5 donee n0 CO zZYve em Lys ae n0 7 Op ee n S n0 1 lee oad x aa ee Fisica Moderna 1 09 de novembro de 2021 1829 Radiacdo do Corpo Negro Hipdtese Quantica 1 1 a O Ret E 5 Yo nce n0 CO zZYve em Lys ae me 7 Zz n0 dp ee n co S c e 10 Sve fn me Z 0p n0 1 lee oad x aa ee Fisica Moderna 1 09 de novembro de 2021 1829 Radiacdo do Corpo Negro Hipdtese Quantica 1 1 a O Ret E 5 Yo nce n0 CO zZYve em Lys ae n0 7 Op ee n co S c e 10 Sve fn mo Z 08 n0 1 1 e Be 10z Zz op oad x aa ee Fisica Moderna 1 09 de novembro de 2021 1829 Radiacdo do Corpo Negro Hipdtese Quantica 1 OZ ce Pe pp Bne KeT 7 dome a8 ep Z Soe Pm 1 de Bne n0 7 OB ey 0 e 1 0 Bne 7ag U8 Z 0B 1 1 e Be 10z Z 0p ood Bw aa ee Fisica Moderna 1 09 de novembro de 2021 1829 Radiacdo do Corpo Negro Hipdtese Quantica 1 OZ ce Pe Bne oo eS B Kat E ze aB 1 ey 2Sre on LL aes LOZ ce n 7d a8 Z0B 1e ey 0 e 10 Bne 35 ye Z OB 1 1 e Be 10z Z 0p ood Bw aa ee Fisica Moderna 1 09 de novembro de 2021 1829 Radiacdo do Corpo Negro Hipdtese Quantica 1 OZ ce Pe Bne oo eS B Kat E ze aB 1 ey Z S e Bre 1 de Bre loz ce na 7d a Z0B 1eF CO n Fe e 10 Sree Gea n0 7 AB Z 0B 1 1 e Be 10z Z 0p ood Bw aa ee Fisica Moderna 1 09 de novembro de 2021 1829 Radiacdo do Corpo Negro Hipdtese Quantica 1 1 OZ ee Pe Bne oS B Kat E ze OB 1ey CO Be Z Sie Bne 1 de Bne 10z ce na 72 Z0B 1eF CO n n0 7 OB Z OB 1 E eBe 10z E Fen Zz op oad x aa ee Fisica Moderna 1 09 de novembro de 2021 1829 Radiação do Corpo Negro Hipótese Quântica Radiação do Corpo Negro Hipótese Quântica E hν eβhν 1 hc λ 1 e βhc λ 1 nλ 8π λ4 uTλ nλE 8πhc λ5 1 e βhc λ 1 uTλ 8πhc λ5 1 e hc λkB T 1 Pontos experimentais obtidos por W W Coblentz por volta de 1915 para um buraco negro a uma temperatura T 1600 K Gustavo UFPE Física Moderna 1 09 de novembro de 2021 19 29 Radiação do Corpo Negro Hipótese Quântica Radiação do Corpo Negro Hipótese Quântica E hν eβhν 1 hc λ 1 e βhc λ 1 nλ 8π λ4 uTλ nλE 8πhc λ5 1 e βhc λ 1 uTλ 8πhc λ5 1 e hc λkB T 1 Pontos experimentais obtidos por W W Coblentz por volta de 1915 para um buraco negro a uma temperatura T 1600 K Gustavo UFPE Física Moderna 1 09 de novembro de 2021 19 29 Radiação do Corpo Negro Hipótese Quântica Radiação do Corpo Negro Hipótese Quântica E hν eβhν 1 hc λ 1 e βhc λ 1 nλ 8π λ4 uTλ nλE 8πhc λ5 1 e βhc λ 1 uTλ 8πhc λ5 1 e hc λkB T 1 Pontos experimentais obtidos por W W Coblentz por volta de 1915 para um buraco negro a uma temperatura T 1600 K Gustavo UFPE Física Moderna 1 09 de novembro de 2021 19 29 Radiação do Corpo Negro Hipótese Quântica Radiação do Corpo Negro Hipótese Quântica E hν eβhν 1 hc λ 1 e βhc λ 1 nλ 8π λ4 uTλ nλE 8πhc λ5 1 e βhc λ 1 uTλ 8πhc λ5 1 e hc λkB T 1 Pontos experimentais obtidos por W W Coblentz por volta de 1915 para um buraco negro a uma temperatura T 1600 K Gustavo UFPE Física Moderna 1 09 de novembro de 2021 19 29 Radiação do Corpo Negro Hipótese Quântica Radiação do Corpo Negro Hipótese Quântica E hν eβhν 1 hc λ 1 e βhc λ 1 nλ 8π λ4 uTλ nλE 8πhc λ5 1 e βhc λ 1 uTλ 8πhc λ5 1 e hc λkB T 1 Pontos experimentais obtidos por W W Coblentz por volta de 1915 para um buraco negro a uma temperatura T 1600 K Gustavo UFPE Física Moderna 1 09 de novembro de 2021 19 29 Radiação do Corpo Negro Hipótese Quântica Radiação do Corpo Negro Hipótese Quântica E hν eβhν 1 hc λ 1 e βhc λ 1 nλ 8π λ4 uTλ nλE 8πhc λ5 1 e βhc λ 1 uTλ 8πhc λ5 1 e hc λkB T 1 Pontos experimentais obtidos por W W Coblentz por volta de 1915 para um buraco negro a uma temperatura T 1600 K Gustavo UFPE Física Moderna 1 09 de novembro de 2021 19 29 Radiação do Corpo Negro Hipótese Quântica Radiação do Corpo Negro Hipótese Quântica E hν eβhν 1 hc λ 1 e βhc λ 1 nλ 8π λ4 uTλ nλE 8πhc λ5 1 e βhc λ 1 uTλ 8πhc λ5 1 e hc λkB T 1 Pontos experimentais obtidos por W W Coblentz por volta de 1915 para um buraco negro a uma temperatura T 1600 K Gustavo UFPE Física Moderna 1 09 de novembro de 2021 19 29 Efeito Fotoelétrico Introdução Efeito Fotoelétrico Introdução Emissão de elétrons de uma superfície condutora quando incidida por luz Hertz entre 1886 e 1887 quando realizava experimentos para comprovar a teoria eletromagnética da luz É necessário aplicar uma diferença de potencial V0 0 para cessar a corrente indicando que cada elétron possui uma energia cinética Kmax eV0 Gustavo UFPE Física Moderna 1 09 de novembro de 2021 20 29 Efeito Fotoelétrico Introdução Efeito Fotoelétrico Introdução Emissão de elétrons de uma superfície condutora quando incidida por luz Hertz entre 1886 e 1887 quando realizava experimentos para comprovar a teoria eletromagnética da luz É necessário aplicar uma diferença de potencial V0 0 para cessar a corrente indicando que cada elétron possui uma energia cinética Kmax eV0 Gustavo UFPE Física Moderna 1 09 de novembro de 2021 20 29 Efeito Fotoelétrico Introdução Efeito Fotoelétrico Introdução Emissão de elétrons de uma superfície condutora quando incidida por luz Hertz entre 1886 e 1887 quando realizava experimentos para comprovar a teoria eletromagnética da luz É necessário aplicar uma diferença de potencial V0 0 para cessar a corrente indicando que cada elétron possui uma energia cinética Kmax eV0 Gustavo UFPE Física Moderna 1 09 de novembro de 2021 20 29 Efeito Fotoelétrico Introdução Efeito Fotoelétrico Introdução Corrente máxima aumenta com a intensidade da luz explicável O potencial de corte independe da intensidade da luz inexplicável Não acontece para qualquer frequência da luz inexplicável O início da corrente é imediato inexplicável Gustavo UFPE Física Moderna 1 09 de novembro de 2021 21 29 Efeito Fotoelétrico Introdução Efeito Fotoelétrico Introdução Corrente máxima aumenta com a intensidade da luz explicável O potencial de corte independe da intensidade da luz inexplicável Não acontece para qualquer frequência da luz inexplicável O início da corrente é imediato inexplicável Gustavo UFPE Física Moderna 1 09 de novembro de 2021 21 29 Efeito Fotoelétrico Introdução Efeito Fotoelétrico Introdução Corrente máxima aumenta com a intensidade da luz explicável O potencial de corte independe da intensidade da luz inexplicável Não acontece para qualquer frequência da luz inexplicável O início da corrente é imediato inexplicável Gustavo UFPE Física Moderna 1 09 de novembro de 2021 21 29 Efeito Fotoelétrico Introdução Efeito Fotoelétrico Introdução Corrente máxima aumenta com a intensidade da luz explicável O potencial de corte independe da intensidade da luz inexplicável Não acontece para qualquer frequência da luz inexplicável O início da corrente é imediato inexplicável Gustavo UFPE Física Moderna 1 09 de novembro de 2021 21 29 Efeito Fotoelétrico Teoria de Einstein Efeito Fotoelétrico Teoria de Einstein A luz transporta energia em pulsos fótons ε hν Os elétrons são arrancados e adquirem energia cinética K hν w Elétrons menos ligados terão energia máxima Kmax hν w0 Função trabalho necessária para retirar os elétrons menos ligados w0 hν0 Gustavo UFPE Física Moderna 1 09 de novembro de 2021 22 29 Efeito Fotoelétrico Teoria de Einstein Efeito Fotoelétrico Teoria de Einstein A luz transporta energia em pulsos fótons ε hν Os elétrons são arrancados e adquirem energia cinética K hν w Elétrons menos ligados terão energia máxima Kmax hν w0 Função trabalho necessária para retirar os elétrons menos ligados w0 hν0 Gustavo UFPE Física Moderna 1 09 de novembro de 2021 22 29 Efeito Fotoelétrico Teoria de Einstein Efeito Fotoelétrico Teoria de Einstein A luz transporta energia em pulsos fótons ε hν Os elétrons são arrancados e adquirem energia cinética K hν w Elétrons menos ligados terão energia máxima Kmax hν w0 Função trabalho necessária para retirar os elétrons menos ligados w0 hν0 Gustavo UFPE Física Moderna 1 09 de novembro de 2021 22 29 Efeito Fotoelétrico Teoria de Einstein Efeito Fotoelétrico Teoria de Einstein A luz transporta energia em pulsos fótons ε hν Os elétrons são arrancados e adquirem energia cinética K hν w Elétrons menos ligados terão energia máxima Kmax hν w0 Função trabalho necessária para retirar os elétrons menos ligados w0 hν0 Gustavo UFPE Física Moderna 1 09 de novembro de 2021 22 29 Efeito Fotoelétrico Teoria de Einstein Efeito Fotoelétrico Teoria de Einstein Assim Kmax eV0 eV0 hν hν0 V0 h e ν hν0 e h e 39 1015V s h 62 1034J s h 66262 1034J s Gustavo UFPE Física Moderna 1 09 de novembro de 2021 23 29 Efeito Fotoelétrico Teoria de Einstein Efeito Fotoelétrico Teoria de Einstein Assim Kmax eV0 eV0 hν hν0 V0 h e ν hν0 e h e 39 1015V s h 62 1034J s h 66262 1034J s Gustavo UFPE Física Moderna 1 09 de novembro de 2021 23 29 Efeito Fotoelétrico Teoria de Einstein Efeito Fotoelétrico Teoria de Einstein Assim Kmax eV0 eV0 hν hν0 V0 h e ν hν0 e h e 39 1015V s h 62 1034J s h 66262 1034J s Gustavo UFPE Física Moderna 1 09 de novembro de 2021 23 29 Efeito Fotoelétrico Teoria de Einstein Efeito Fotoelétrico Teoria de Einstein Assim Kmax eV0 eV0 hν hν0 V0 h e ν hν0 e h e 39 1015V s h 62 1034J s h 66262 1034J s Gustavo UFPE Física Moderna 1 09 de novembro de 2021 23 29 Efeito Fotoelétrico Teoria de Einstein Efeito Fotoelétrico Teoria de Einstein Assim Kmax eV0 eV0 hν hν0 V0 h e ν hν0 e h e 39 1015V s h 62 1034J s h 66262 1034J s Gustavo UFPE Física Moderna 1 09 de novembro de 2021 23 29 Efeito Fotoelétrico Teoria de Einstein Efeito Fotoelétrico Teoria de Einstein Assim Kmax eV0 eV0 hν hν0 V0 h e ν hν0 e h e 39 1015V s h 62 1034J s h 66262 1034J s Gustavo UFPE Física Moderna 1 09 de novembro de 2021 23 29 Efeito Compton Introdução Efeito Compton Introdução λφ λφ λ0 Gustavo UFPE Física Moderna 1 09 de novembro de 2021 24 29 Efeito Compton Introdução Efeito Compton Introdução λφ λφ λ0 Gustavo UFPE Física Moderna 1 09 de novembro de 2021 24 29 Efeito Compton Teoria de Compton Efeito Compton Teoria de Compton E0 hν0 hc λ0 E0 γvmf c2 E 2 0 c2p2 0 mf c22 E0 cp0 p0 h λ0 y x E0 p0 fóton elétron fóton θ E p elétron φ K pe px p0 px p cos θ pe cos φ py 0 py p sen θ pe sen φ ET E0 mec2 ET E K mec2 p cos θ pe cos φ p0 p0 p cos θ pe cos φ p sen θ pe sen φ 0 p sen θ pe sen φ Gustavo UFPE Física Moderna 1 09 de novembro de 2021 25 29 Efeito Compton Teoria de Compton Efeito Compton Teoria de Compton E0 hν0 hc λ0 E0 γvmf c2 E 2 0 c2p2 0 mf c22 E0 cp0 p0 h λ0 y x E0 p0 fóton elétron fóton θ E p elétron φ K pe px p0 px p cos θ pe cos φ py 0 py p sen θ pe sen φ ET E0 mec2 ET E K mec2 p cos θ pe cos φ p0 p0 p cos θ pe cos φ p sen θ pe sen φ 0 p sen θ pe sen φ Gustavo UFPE Física Moderna 1 09 de novembro de 2021 25 29 Efeito Compton Teoria de Compton Efeito Compton Teoria de Compton E0 hν0 hc λ0 E0 γvmf c2 E 2 0 c2p2 0 mf c22 E0 cp0 p0 h λ0 y x E0 p0 fóton elétron fóton θ E p elétron φ K pe px p0 px p cos θ pe cos φ py 0 py p sen θ pe sen φ ET E0 mec2 ET E K mec2 p cos θ pe cos φ p0 p0 p cos θ pe cos φ p sen θ pe sen φ 0 p sen θ pe sen φ Gustavo UFPE Física Moderna 1 09 de novembro de 2021 25 29 Efeito Compton Teoria de Compton Efeito Compton Teoria de Compton E0 hν0 hc λ0 E0 γvmf c2 E 2 0 c2p2 0 mf c22 E0 cp0 p0 h λ0 y x E0 p0 fóton elétron fóton θ E p elétron φ K pe px p0 px p cos θ pe cos φ py 0 py p sen θ pe sen φ ET E0 mec2 ET E K mec2 p cos θ pe cos φ p0 p0 p cos θ pe cos φ p sen θ pe sen φ 0 p sen θ pe sen φ Gustavo UFPE Física Moderna 1 09 de novembro de 2021 25 29 Efeito Compton Teoria de Compton Efeito Compton Teoria de Compton E0 hν0 hc λ0 E0 γvmf c2 E 2 0 c2p2 0 mf c22 E0 cp0 p0 h λ0 y x E0 p0 fóton elétron fóton θ E p elétron φ K pe px p0 px p cos θ pe cos φ py 0 py p sen θ pe sen φ ET E0 mec2 ET E K mec2 p cos θ pe cos φ p0 p0 p cos θ pe cos φ p sen θ pe sen φ 0 p sen θ pe sen φ Gustavo UFPE Física Moderna 1 09 de novembro de 2021 25 29 Efeito Compton Teoria de Compton Efeito Compton Teoria de Compton E0 hν0 hc λ0 E0 γvmf c2 E 2 0 c2p2 0 mf c22 E0 cp0 p0 h λ0 y x E0 p0 fóton elétron fóton θ E p elétron φ K pe px p0 px p cos θ pe cos φ py 0 py p sen θ pe sen φ ET E0 mec2 ET E K mec2 p cos θ pe cos φ p0 p0 p cos θ pe cos φ p sen θ pe sen φ 0 p sen θ pe sen φ Gustavo UFPE Física Moderna 1 09 de novembro de 2021 25 29 Efeito Compton Teoria de Compton Efeito Compton Teoria de Compton E0 hν0 hc λ0 E0 γvmf c2 E 2 0 c2p2 0 mf c22 E0 cp0 p0 h λ0 y x E0 p0 fóton elétron fóton θ E p elétron φ K pe px p0 px p cos θ pe cos φ py 0 py p sen θ pe sen φ ET E0 mec2 ET E K mec2 p cos θ pe cos φ p0 p0 p cos θ pe cos φ p sen θ pe sen φ 0 p sen θ pe sen φ Gustavo UFPE Física Moderna 1 09 de novembro de 2021 25 29 Efeito Compton Teoria de Compton Efeito Compton Teoria de Compton E0 hν0 hc λ0 E0 γvmf c2 E 2 0 c2p2 0 mf c22 E0 cp0 p0 h λ0 y x E0 p0 fóton elétron fóton θ E p elétron φ K pe px p0 px p cos θ pe cos φ py 0 py p sen θ pe sen φ ET E0 mec2 ET E K mec2 p cos θ pe cos φ p0 p0 p cos θ pe cos φ p sen θ pe sen φ 0 p sen θ pe sen φ Gustavo UFPE Física Moderna 1 09 de novembro de 2021 25 29 Efeito Compton Teoria de Compton Efeito Compton Teoria de Compton E0 hν0 hc λ0 E0 γvmf c2 E 2 0 c2p2 0 mf c22 E0 cp0 p0 h λ0 y x E0 p0 fóton elétron fóton θ E p elétron φ K pe px p0 px p cos θ pe cos φ py 0 py p sen θ pe sen φ ET E0 mec2 ET E K mec2 p cos θ pe cos φ p0 p0 p cos θ pe cos φ p sen θ pe sen φ 0 p sen θ pe sen φ Gustavo UFPE Física Moderna 1 09 de novembro de 2021 25 29 Efeito Compton Teoria de Compton po pcos p2 cos psen0 pe send ade ia es aa ee Fisica Moderna 1 09 de novembro de 2021 26 29 Efeito Compton Teoria de Compton po pcos p2 cos psen0 pe send po pcos psen6 p age x aa ee Fisica Moderna 1 09 de novembro de 2021 26 29 Efeito Compton Teoria de Compton 2 22 po pcos pz cos psen0 pe send po pcos psen20 p2 pe 2ppp cos p cos p sen 26 pe age x aa ee Fisica Moderna 1 09 de novembro de 2021 26 29 Efeito Compton Teoria de Compton 2 22 po pcos pz cos psen0 pe send po pcos psen20 p2 pe 2ppp cos p cos p sen0 pe age x aa ee Fisica Moderna 1 09 de novembro de 2021 26 29 Efeito Compton Teoria de Compton po pcos0 pz cos psen0 pe send po pcos psen20 p2 pe 2ppp cos p cos p sen 26 pe po p 2popcos 6 pe ade x aa ee Fisica Moderna 1 09 de novembro de 2021 26 29 Efeito Compton Teoria de Compton 22 22 22 po pcos p2 cos K mec cpz mec psen0 pe send po pcos psen20 p2 pe 2ppp cos p cos p sen 26 pe po p 2popcosd pe age x aa ee Fisica Moderna 1 09 de novembro de 2021 26 29 Efeito Compton Teoria de Compton 22 22 22 po pcos p2 cos K mec cpz mec 2 2 22 p2sen20 p2sen2 K 2Kmec pec po pcos psen20 p2 pe 2ppp cos p cos p sen 26 pe po p 2popcosd pe ade x aa ee Fisica Moderna 1 09 de novembro de 2021 26 29 Efeito Compton Teoria de Compton 22 22 22 po pcos p2 cos K mec cpz mec 2 2 22 p2sen20 p2sen2 K 2Kmec pec po pcos psen76 pz kK 5 2Kme pe 2 5 222 2 can 29 2 Cc Po 2popcos p cos p sené ps po p 2popcos 6 pe ade x aa ee Fisica Moderna 1 09 de novembro de 2021 26 29 Efeito Compton Teoria de Compton 22 22 22 po pcos p2 cos K mec cpz mec 2 2 22 p2sen20 p2sen2 K 2Kmec pec po pcos psen76 pz kK 5 2Kme pe 2 5 222 2 can 29 2 Cc Po 2popcos p cos p sené ps 5 5 5 Fo mec E K mec Po p 2popcosé pz ade x aa ee Fisica Moderna 1 09 de novembro de 2021 26 29 Efeito Compton Teoria de Compton 22 22 22 po pcos p2 cos K mec cpz mec 2 2 22 p2sen20 p2sen2 K 2Kmec pec po pcos psen76 pz kK 5 2Kme pe 2 5 6 p2cos2 2 can 29 2 Cc Po 2popcos p cos p sené ps 5 5 5 Fo mec E K mec Po p 2popcosé pe K6E age x aa ee Fisica Moderna 1 09 de novembro de 2021 26 29 Efeito Compton Teoria de Compton 22 22 22 po pcos p2 cos K mec cpz mec 2 2 22 p2sen20 p2sen2 K 2Kmec pec po pcos psen76 pz kK 5 2Kme pe 2 5 6 p2cos2 2 can 29 2 Cc Po 2popcos p cos p sené ps 5 5 5 Fo mec E K mec Po p 2popcosé pe K6E K cpo p bus x aa ee Fisica Moderna 1 09 de novembro de 2021 26 29 Efeito Compton Teoria de Compton 22 22 22 po pcos p2 cos K mec cpz mec 2 2 22 p2sen20 p2sen2 K 2Kmec pec po pcos psen76 pz kK 5 2Kme pe 2 5 222 2 on 29 22 Cc Po 2popcos p cos p sené ps 5 5 5 Fo mec E K mec Po p 2popcosé pz KE 2 2 2 2 Po p 2popcos po p 2cpo pme K po p a Bw aa ee Fisica Moderna 1 09 de novembro de 2021 26 29 Efeito Compton Teoria de Compton po p 2popcos 0 po p 2cpo pme oad B aa ee Fisica Moderna 1 09 de novembro de 2021 2729 Efeito Compton Teoria de Compton po p 2pop cos po p 2cpo pme 2 2 p2 2 Po p 2popcos po 2pop p 2cPo pme oad B aa ee Fisica Moderna 1 09 de novembro de 2021 2729 Efeito Compton Teoria de Compton po p 2pop cos po p 2cpo pme 2 2 p2 2 Po p 2popcos po 2pop p 2cPo pmMe oad B aa ee Fisica Moderna 1 09 de novembro de 2021 2729 Efeito Compton Teoria de Compton po p 2pop cos po p 2cpo pme 2 2 2 2 Po p 2popcos po 2pop p 2cPo pme MeCPo P Pop1 cos age Bw aa ee Fisica Moderna 1 09 de novembro de 2021 2729 Efeito Compton Teoria de Compton po p 2pop cos po p 2cpo pme 2 2 2 2 Po p 2popcos po 2pop p 2cPo pme meCPo Pp pop1 cos mecpop age Bw aa ee Fisica Moderna 1 09 de novembro de 2021 2729 Efeito Compton Teoria de Compton po p 2pop cos po p 2cpo pme 22 2 2 Po p 2popcos po 2pop p 2cPo pme meCPo Pp pop1 cos mecpop 1 1 1 1cos Pp Po MeC age Bw aa ee Fisica Moderna 1 09 de novembro de 2021 2729 Efeito Compton Teoria de Compton po p 2pop cos po p 2cpo pme 22 2 2 Po p 2popcos po 2pop p 2cPo pme meCPo Pp pop1 cos mecpop 1 1 1 h ag 6056 p 5 P Po Mec A gag Bw aa ee Fisica Moderna 1 09 de novembro de 2021 2729 Efeito Compton Teoria de Compton po p 2pop cos po p 2cpo pme 2 2 2 2 Po p 2popcos po 2pop p 2cPo pme meCPo Pp pop1 cos mecpop 1 1 1 h ag 05 6p 5 P Po Mec A A Xo 1 o 1 cos hh 7 meet 6089 abe ww aa ee Fisica Moderna 1 09 de novembro de 2021 2729 Efeito Compton Teoria de Compton po p 2pop cos po p 2cpo pme po p 2popcosd p5 2pop p 2cpo pme meCPo Pp pop1 cos mecpop 1 1 1 h 1cosp P Po mec p A Xo 1 f 1 cos hh meet 089 h Ang Xo Ac1 cos A Ac 00243A mec dag ww aa ee Fisica Moderna 1 09 de novembro de 2021 2729 Efeito Compton Teoria de Compton po p 2pop cos po p 2cpo pme po p 2popcosd p5 2pop p 2cpo pme meCPo Pp pop1 cos mecpop 1 1 1 h 1cosp P Po mec p A Ao 1 OO Fy hh mec cos 0 h Ang Xo Ac1 cos A Ac 00243A Mec ade ia Comprimento de onda de Compton do Elétron os aa ee Fisica Moderna 1 09 de novembro de 2021 2729 Conclusão Conclusão Teoria de Compton Alterações conceituais profundas Reflexão sobre a noção de continuidade Relação entre a energia de uma onda eletromagnética e seus parâmetros Energia da luz concentrada em fótons Fótons possuem momento similarmente a uma partícula A grande pergunta seria A luz é uma onda mesmo Ou um feixe de partículas Gustavo UFPE Física Moderna 1 09 de novembro de 2021 28 29 Conclusão Conclusão Teoria de Compton Alterações conceituais profundas Reflexão sobre a noção de continuidade Relação entre a energia de uma onda eletromagnética e seus parâmetros Energia da luz concentrada em fótons Fótons possuem momento similarmente a uma partícula A grande pergunta seria A luz é uma onda mesmo Ou um feixe de partículas Gustavo UFPE Física Moderna 1 09 de novembro de 2021 28 29 Conclusão Conclusão Teoria de Compton Alterações conceituais profundas Reflexão sobre a noção de continuidade Relação entre a energia de uma onda eletromagnética e seus parâmetros Energia da luz concentrada em fótons Fótons possuem momento similarmente a uma partícula A grande pergunta seria A luz é uma onda mesmo Ou um feixe de partículas Gustavo UFPE Física Moderna 1 09 de novembro de 2021 28 29 Conclusão Conclusão Teoria de Compton Alterações conceituais profundas Reflexão sobre a noção de continuidade Relação entre a energia de uma onda eletromagnética e seus parâmetros Energia da luz concentrada em fótons Fótons possuem momento similarmente a uma partícula A grande pergunta seria A luz é uma onda mesmo Ou um feixe de partículas Gustavo UFPE Física Moderna 1 09 de novembro de 2021 28 29 Conclusão Conclusão Teoria de Compton Alterações conceituais profundas Reflexão sobre a noção de continuidade Relação entre a energia de uma onda eletromagnética e seus parâmetros Energia da luz concentrada em fótons Fótons possuem momento similarmente a uma partícula A grande pergunta seria A luz é uma onda mesmo Ou um feixe de partículas Gustavo UFPE Física Moderna 1 09 de novembro de 2021 28 29 Conclusão Conclusão Teoria de Compton Alterações conceituais profundas Reflexão sobre a noção de continuidade Relação entre a energia de uma onda eletromagnética e seus parâmetros Energia da luz concentrada em fótons Fótons possuem momento similarmente a uma partícula A grande pergunta seria A luz é uma onda mesmo Ou um feixe de partículas Gustavo UFPE Física Moderna 1 09 de novembro de 2021 28 29 Referências Referências RM Eisberg and R Resnick Física quântica átomos moléculas sólidos núcleos e partículas Elsevier Editora 4a edition 1979 Paul A Tipler and Ralph A Llewellyn Física Moderna Livros Técnicos e Científicos 6a edition 2014 J J Brehm and W J Mullin Introduction to the Structure of Matter A Course in Modern Physics John Wiley Sons Incorporated 1989 R Resnick D Halliday and J Walker Fundamentos de Física Volume 4 Óptica e Física Moderna Livros Técnicos e Científicos 2016 Gustavo UFPE Física Moderna 1 09 de novembro de 2021 29 29